Пренебрегая краевыми эффектами, можно считать, что каждая из пластин создает поле, подобное полю бесконечной плоскости. Т.о. внутри плоского конденсатора электростатическое поле однородно, а величина его напряженности дается выражением (6.13). В случае однородного поля разность потенциалов между пластинами вычисляется как произведение напряженности на расстояние между ними. Т.о. емкость плоского конденсатора дается выражением (6.14).

Для вычисления энергии заряженного конденсатора можно мысленно переносить бесконечно малые порции зарядов с одной пластины на другую до тех пор, пока на них не накопится заданный заряд. Работа по перемещению заряда dQ в поле, создаваемом уже накопленным зарядом дается выражением (6.15), интегрирование которого приводит к хорошо известному ответу (6.16). Энергия заряженного конденсатора пропорциональна произведению его объема на квадрат напряженности поля в этом объеме (6.17).